层流、紊流与雷诺数


层流、紊流与雷诺数

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1883年英国物理学家雷诺通过大量的实验发现,流体存在着两种不同的流动状态:层流和紊流(又称为湍流) 。
雷诺水槽实验如图3-3所示,微开阀门A,再将阀门B打开,使红颜色水流入玻璃管中,以便观察红色液流质点的运动轨迹 。此时,由于管内流速较慢,流体质点的运动有条不紊,呈不混杂并分层流动的状态,这种流态称为层流,如图3-4(a)所示 。
阀门A开大,流束呈现波纹状,上下摆动,称此为过渡状态,如图3-4(b)所示 。此状态很不稳定 。
阀门A继续开大,使管中流速增大,直到流体质点的运动所呈现的分层流动状态被破坏,发生互相混杂,并且有纵向脉动,这种流动状态为紊流,如图3-4(c)所示 。反之,把控制阀门A逐渐关小,则红色水细流又恢得到图3-4(b)所示的过渡状态,再关小则恢复到图3-4(a)所示的层流状态 。
图3-3 雷诺水槽实验装置
图3-3 雷诺水槽实验装置
(转引自时瑞生和蒋玉立,《流体力学简明教程》,中国地质大学(北京)内部教材,1994)
图3-4 层流与紊流流态
图3-4 层流与紊流流态
(转引自时瑞生和蒋玉立,《流体力学简明教程》,中国地质大学(北京)内部教材,1994)
从上可知随着水流流速加大,层流可以转变为紊流;反之,随着水流流速减小,紊流也可以转变为层流,这种流体形态转变时的平均流速(V)叫做临界流速(VK) 。雷诺通过实验表明,流动形态不仅与流速有关,还与流体的黏滞系数(η—动力黏滞系数,单位为pa · s;υ—运动黏滞系数,υ=η/ρ,υ的单位为m2/s)和密度(ρ),以及流体所通过的管道直径(d)有关 。v、ρ、d愈大就愈易转变为紊流,η或υ愈大则愈不易转变为紊流 。而且还发现临界流速也是随ρ、η(υ)、d值的不同而变化,因此临界流速不便作为流态的判别准则 。但雷诺还发现,不论ρ、η、d如何变化,流动形态转变时的 值却比较固定,而且是一个无量纲数 。将平均流速(V)、管道直径(d)、黏滞系数[η(动力黏滞系数)或υ(运动黏滞系数)]和密度(ρ)归纳为一个无量纲数,称为雷诺数(Reynolds number,Re),即:
沉积学及古地理学教程
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在管道条件下:Re<2320为层流,层流是一种缓慢的流动,流体质点作有条不紊的平行的线状运动,彼此不相掺混;Re=2320为临界流,也称临界雷诺数(ReK),其对应的是临界流速(VK);Re>2320为紊流,紊流是一种充满了漩涡的湍急的流动,流体质点的运动轨迹极不规则,其流速大小和流动方向随时间而变化,彼此相互掺混(图3-5) 。
图3-5 在管道条件下层流与紊流的流动特点
【层流、紊流与雷诺数】图3-5 在管道条件下层流与紊流的流动特点
(据曾允孚和夏文杰,1986)
A—层流;B—紊流
图3-6 明渠流中紊流、层流关系示意图
图3-6 明渠流中紊流、层流关系示意图
(据W.W.Rubey,1938转引自曾允孚和夏文杰,1986)
主体为紊流,底层为层流,流线长度代表流速大小
值得注意的是,在明渠条件下(图3-6),层流与紊流的雷诺数值范围与管道条件是不同的(即临界雷诺数不等于2320) 。它应该用水力半径(R)代替管道直径(d)来计算临界雷诺数,因

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